Имеет высокую температуру Кюри (~973 К) и обладает хорошей температурной стабильностью магнитных свойств в интервале температур 77— 573 К.

Высокой коррозионной стойкостью в условиях повышенной влажности, воздействия инея и росы, соляного тумана и ряда других агрессивных сред обладают ферриты, широко применяемые  для   различных   элементов радиоаппаратуры и приборостроения — катушек  индуктивностей, твердотельных ферритовых СВЧ-приборов и т. п. Указанные среды не оказывают существенного влияния на ферриты, имеющие незначительную пористость (<5%), а также на ферриты, для которых величины удельного электросопротивления р, диэлектрической проницаемости е и тангенса угла диэлектрических потерь tg бе несущественны. К таким ферритам относятся ферриты с ППГ и магнитножесткие ферриты, параметры которых не изменяются даже при погружении их в воду. Однако при значительной величине открытой пористости (>>5%) для ферритов с высокими значениями удельного электросопротивления (выше, чем у воды), низкими значениями диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь, работающих в диапазоне высоких и сверхвысоких частот, увлажнение представляет серьезную опасность. Это связано с изменением на 1—2 порядка величины tg бе уже при незначительном увлажнении, что влечет за собой изменение параметров ферритов, которые сильно зависят от удельного электросопротивления, диэлектрической проницаемости и тангенса угла диэлектрических потерь.

Имеются веские доказательства для такого объяснения. В самом деле, путем исследования температурной зависимости временем жизни определено положение энергетических уровней термических центров рекомбинации в запрещенной зоне германия. В области температур примесной проводимости время жизни экспоненциально возрастает с температурой по закону

Экспериментально определяют зависимость т= =f(/T) с учетом поправки на Т

Для прокладок используют электропроводящие и изоляционные материалы. Для рабочих зазоров применяют оба материала, а для дополнительных зазоров — только изоляционные. К наиболее применимым электро-

проводящим материалам относятся серебро, медь, бронза, сталь 40ХНЮ, к изоляционным — слюда, лавсан, стекло, моноокись кремния.

Недостаток проводящих   прокладок — дополнительные потери мощности из-за вихревых токов.

ПОСТОЯННЫЕ МАГНИТЫ

НА ОСНОВЕ РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ

В связи с широким применением постоянных магнитов в современной технике ведутся интенсивные поиски новых высококоэрцитивных материалов. К ним относятся прежде всего химические соединения редкоземельных элементов (РЗЭ) с кобальтом [SmCos, Sm2(Co, Fe)i7 и др.]. Магниты на базе этих соединений все чаще используют как источники постоянного магнитного поля в измерительных приборах, аппаратах магнитной записи, ЭВМ, магнитных линзах электронных микроскопов, лампах бегущей волны, гироскопах, акселерометрах, акустических системах, двигателях коррекции, магнитных часах и др.

Рассмотренные выше пермаллоевые сплавы с наименьшей чувствительностью к облучению имеют высокую радиационную стойкость вплоть до 200° С.

Среди других типов магнитномягких сплавов высокую стойкость к облучению быстрыми нейтронами при температурах до 100° С имеют сплавы 49КФ, 16ЮХ и трансформаторная сталь, а при 100—300° С — сплав 12Ю (табл. 12).

При облучении магнитномягких сплавов тяжелыми заряженными частицами (протонами, дейтронами и др.) с энергией 104—107 эВ, а также р-частицами и 7_кван_ тами с энергией 105—107 эВ при температурах выше 50° С качественная картина изменения магнитных свойств имеет тот же характер, что и в рассмотренном выше случае бомбардировки "быстрыми нейтронами, однако эффективность по дозе облучения в случае |3-ча-стиц и у-квантов примерно на два порядка ниже. Бомбардировка (3-частицами и у-квантами при температурах ниже 50° С приводит к изменению магнитных свойств, но не непосредственно при облучении, а при последующем нагреве до 50—100° С.

Бомбардировка медленными нейтронами оказывает слабое влияние на магнитные свойства сплавов.

Определяются совместным действием упругой и граничной энергий. Минимальная упругая энергия соответствует частицам пластинчатой формы, минимальная граничная энергия-частицам сферической формы, так как сфера при том же объеме имеет минимальную поверхность.

Величина AFE состоит из двух слагаемых, одно из которых / связано со сдвигом при превращении, другое q — с изменением объема. Если представить кристалл мартенсита в виде эллиптического цилиндра с диаметрами поперечного сечения а и Ъ {а~>Ь) и длиной, равной единице, to-AFe, отнесенная к единице объема, равна

Суть термоупругого мартенситного превращения заключается в следующем. Связанное с ростом кристаллов мартенсита увеличение энергии упругой деформации &FE и уменьшение свободной химической энергии A/v могут на определенном этапе превращения при достижении определенной температуры привести к равенству /S.Fv=^Fe еще до нарушения когерентности матричной и новой фаз. Тогда результирующая движущая сила превращения AF становится равной нулю, и превращение прекращается. Устанавливается равновесие между фазами. Это равновесие является термоупругим, так как оно смещается в зависимости от температуры. При понижении температуры. Д/V становится больше AFE, и кристаллы мартенсита начинают вновь расти до установления нового равновесия. При повышении температуры А/гу<Л/7е и кристаллы новой фазы сокращаются, что приводит к уменьшению AFE, пока вновь не установится равенство AFV=AFE.

Наиболее существенное влияние на магнитные свойства сплавов оказывает бомбардировка быстрыми нейтронами (бн) с энергией 105—107 эВ. В табл. 12 приведена радиационная стойкость ряда магнитномягких сплавов в двух температурных интервалах при облучении .быстрыми нейтронами при отсутствии внешнего магнитного поля.

Наибольшей чувствительностью при облучении быстрыми нейтронами обладают высокопроницаемые пермал-лоевые сплавы 79НМ, 80НМ, 77НМЮ и др. в виде ленты толщиной ^=0,05 мм. Резкое ухудшение магнитных –свойств наблюдается уже при дозах облучения 1014— —1015 бн/см2. При этом изменение свойств пермаллоевых сплавов тем больше, чем выше их исходный уровень. Коэрцитивная сила является радиационно более чувствительным параметром, чем намагниченность, так как она более чувствительна к возникающим при облучении структурным дефектам (точечные и тепловые дефекты, уменьшение размеров зерен, увеличение суммарной протяженности их границ, образование дислокационных петель и структурных упругих зон- вокруг дефектов . и т.д.), которые затормаживают смещение границ доменов при намагничивании. Характер изменения свойств при облучении во внеш; нем магнитном поле неоднозначен. Это связано с тем, что наряду с дестабилизацией структуры вследствие возникновения радиационных дефектов, как правило, имеют место и обратные процессы — стабилизации структуры, являющиеся результатом накопления вакансий и ускорения диффузионных процессов, особенно в случае температурной активации. Какой из этих процессов преобладает, тот и определяет характер изменения свойств. Так, при облучении малыми дозами при температурах ^100° С наблюдается увеличение остаточной индукции Вг и магнитной проницаемости imax и падение коэрцитивной силы Нс: Однако увеличение дозы облучения приводит к обратным изменениям: imax падает, а Яс возрастает.